Тема: Особенности расчетов с Пенсионным Фондом в организации. Учебная работа № 363249

Учебная работа № 363249. Тема: Особенности расчетов с Пенсионным Фондом в организации

Выдержка из подобной работы

…

Особенности расчета и проектирования ступеней с длинными лопатками

…….проточная часть ступени большой
веерности с меридиональными линиями
тока и расчетными сечениями, а на рис.
9.1,б
– параллелепипед абсолютных скоростей
в цилиндрической системе координат.
Для этих условий вектор скорости

раскладывается на три составляющие:
с2=сu2+ca2+cr2,
которые связаны между собой через
соответствующие углы: ,
v
и
.
Чтобы спрофилировать лопатки для такой
ступени, необходимо знать зависимости
изменения параметров вдоль радиуса в
зазорах между решетками. Для этого
получим уравнение, связывающее изменение
вдоль радиуса статического давления
р1
со скоростью с1.

Рассмотрим
ступень, в которой линии тока расположены
на цилиндрических поверхностях, т.е.
составляющая сr=0.
Будем считать, что поток в ступени
осесимметричный, т.е. параметры потока
в окружном направлении неизменны. Для
вывода уравнения радиального равновесия
выделенного элемента водяного пара
рассматривается схема, показанная на
рис.
9.1,в.

в)
Рис. 9.1. К характеристике
линий тока (а), скоростей (б) в
ступени большой веерности и к выводу
уравнения радиального равновесия потока
в ней (в)

Элемент
потока толщиной da
выделен в зазоре между цилиндрическими
сечениями радиусами r
и r+dr
и меридиональными плоскостями с углом
d
от оси ротора. К выделенному элементу
приложены силы
давления:

–
по цилиндрическим поверхностям +
р1rdda
и –
(р1+dр1)(r+dr)dda;

–
по меридиональным поверхностям
(р1+0,5dp1)drda,
а также инерционная сила от
центростремительного ускорения элемента
,
где с1u
– окружная составляющая скорости с1,
v1
– удельный объем водяного пара в сечении
«1-1»
(рис. 9.1,а).

Поскольку
давление р1
вдоль оси а
постоянно, то уравнение равновесия всех
сил в проекциях на направление радиуса
r
имеет вид:

р1rdda–(р1+dр1)(r+dr)dda+2(р1+0,5dp1)drdasin+=0.
(9.1)

Заменив
sin(d/2)d/2,
после преобразований (членами третьего
порядка малости пренебрегаем) получим
для сечения «1-1»
ступени упрощенный вид уравнения
радиального равновесия

.
(9.2)

Аналогично
получают уравнения и для других сечений
(«0-0»
и «2-2»
на рис. 9.1,а):

;

.
(9.3)

Применительно
к схеме течения, показанной на рис.
9.1,б,
где присутствуют составляющие скорости
по радиусу (с1
…